物理数学

物理数学（ぶつりすうがく、英: physical mathematics^[1]）とは、物理学で用いられるいくつかの数学的手法を総称した呼び方であり、特定の数学分野を示すものではない。代表的な手法・分野は以下の通り。ある物理現象を扱う際にはこのうちいくつかの手法を複合的に用いることが多い。

日本の大学の理学部物理学科ではこれらの分野を物理数学という科目名で教育されている。専門基礎科目として教授される線形代数および微分積分学、確率統計学を除いた数学は物理数学という科目名で専門科目として教授される。物理学の教育において重要な柱の一つである。

• 線型代数
• ベクトル解析
• テンソル
• 微分方程式
• フーリエ変換
• ラプラス変換
• 微分幾何学
• 群論
• 特殊関数
• 複素解析

物理現象に対する適用例

物理数学が実際にどのように物理現象に適用されるか調べる初等的な例として、電磁気学における静電ポテンシャルの問題について述べる。ここでは用いた物理数学の手法を明示するため、意図的に詳しく解答を掲載している。

例題

無限に広がる真空中の誘電率を${\displaystyle \varepsilon _{0}=1}$ 、電荷密度を${\displaystyle \rho (\mathbf {r} )}$ とするとき、静電ポテンシャル${\displaystyle \phi (\mathbf {r} )}$ はポアソン方程式${\displaystyle \Delta \phi (\mathbf {r} )=-\rho (\mathbf {r} )}$ を満たす。 ただし${\displaystyle \Delta }$ はベクトル解析における3次元ラプラシアンであり、${\displaystyle \Delta ={\dfrac {{\partial }^{2}}{\partial x^{2}}}+{\dfrac {{\partial }^{2}}{\partial y^{2}}}+{\dfrac {{\partial }^{2}}{\partial z^{2}}}}$ である。 これを偏微分方程式とみなしてフーリエ変換を用いて解き、${\displaystyle \phi (\mathbf {r} )}$ を求めよ。

解答

この偏微分方程式の解として積分方程式${\displaystyle \phi (\mathbf {r} )=\int G(\mathbf {r} ,\mathbf {r'} )\rho (\mathbf {r'} )d^{3}\mathbf {r'} }$ を仮定し、ポアソン方程式に代入すると次の方程式を得る。

${\displaystyle \int d^{3}\mathbf {r'} [-\Delta G(\mathbf {r} ,\mathbf {r'} )]\rho (\mathbf {r'} )=\rho (\mathbf {r} )}$ 

ここでΔ関数の性質から直ちに次の式を得る。

${\displaystyle \Delta G(\mathbf {r} ,\mathbf {r'} )=-\delta (\mathbf {r} -\mathbf {r'} )}$ 

このような方程式の解${\displaystyle G(\mathbf {r} ,\mathbf {r'} )}$ をグリーン関数と呼ぶ。${\displaystyle G(\mathbf {r} ,\mathbf {r'} )}$ のフーリエ変換を${\displaystyle g(\mathbf {k} ,\mathbf {r'} )}$ として両辺をフーリエ変換すると次の式を得る。

${\displaystyle -|\mathbf {k} |^{2}g(\mathbf {k} ,\mathbf {r'} )=-e^{-i\mathbf {k} \cdot \mathbf {r'} }}$ 

これを${\displaystyle g(\mathbf {k} ,\mathbf {r'} )}$ について解き、逆フーリエ変換するとグリーン関数${\displaystyle G(\mathbf {r} ,\mathbf {r'} )}$ について次の式を得る。

${\displaystyle G(\mathbf {r} ,\mathbf {r'} )={\dfrac {1}{4\pi ^{2}|\mathbf {r} -\mathbf {r'} |}}\int _{0}^{\infty }{\dfrac {\sin {k}|\mathbf {r} -\mathbf {r'} |}{k}}dk}$ 

ただし、${\displaystyle |\mathbf {k} |=k}$ とした。積分部は複素積分を用いて計算することができるので次の式を得る。

${\displaystyle G(\mathbf {r} ,\mathbf {r'} )={\dfrac {1}{4\pi |\mathbf {r} -\mathbf {r'} |}}}$ 

これをはじめの積分方程式に代入するとポアソン方程式の解${\displaystyle \phi (\mathbf {r} )}$ を得る。

${\displaystyle \phi (\mathbf {r} )=\int {\dfrac {1}{4\pi |\mathbf {r} -\mathbf {r'} |}}\rho (\mathbf {r'} )d^{3}\mathbf {r'} }$ 

脚注

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1. ^ 文部省、日本物理学会編『学術用語集 物理学編』培風館、1990年。ISBN (4-563-02195-4)。http://sciterm.nii.ac.jp/cgi-bin/reference.cgi。 

参考文献

• 砂川重信 『理論電磁気学』 紀伊國屋書店; 第3版 (1999) (ISBN 978-4314008549)
• 福山秀敏・小形正男 『物理数学Ⅰ』 朝倉書店 (2003) (ISBN 978-4254137033)

関連項目

 

ウィキブックスに物理数学I関連の解説書・教科書があります。

 

ウィキブックスに物理数学II関連の解説書・教科書があります。

• (工業数学)（英語版）
• 数理物理学
• 応用数学
• 数理科学